هداک و ضدکف

روغن هداک با فرمول شیمیایی ) NH4(S2O8پرسولفات آمونیوم
ضد کف یا آنتی فوم ( : )Anti Foamپارافین ، اسید اولیک ، اسید چرب
پایه شیمیایی : پلی دی متیل سیلوکسان
ماهیت یونی : نانیونیک
بر اساس نوع مصرف تقسیم بندی زیر را دارند :
– روغن های غیرقطبی : مواد معدنی و سیلیکون ها
– روغن های قطبی : الکل های چرب،اسیدهای چرب،الکیل آمین ها و
آلکیل آمیدها
– ذرات جامد ناسازگار با آب : سیلیس تصفیه شده – آلومینیوم اکساید و
پلی پروپیلن

کارخانه قند کرج

عکسهایی از کارخانه قند کرج

مبدل حرارتی

مبدل‌های حرارتی

پرش به ناوبری پرش به جستجو

محتویات

مبدلهای حرارتی

فرآیند تبادل بیشگرما بین دو سیال با دماهای متفاوت که توسط دیواره جامدی از هم جدا شده‌اند در بسیاری از کاربردهای مهندسی روی می‌دهد. وسیله‌ای را که برای این تبادل به کار می‌رود «مبدل گرمایی» می‌گویند. موارد کاربرد این وسیله در سیستم‌های گرمایش ساختمان‌ها، تهویه مطبوع، تولید قدرت، بازیابی گرمای هدر رفته، و فرآوری شیمیایی است. ما در فرآیندهای شیمیایی و فیزیکی نیاز به گرم کردن و یا سرد کردن سیالاتی داریم که مورد استفاده قرار می‌گیرند. برای تبادل گرمای دو سیال بدون آنکه با هم آمیخته شوند، نیاز به سطح انتقال حرارت داریم.

امروزه در سراسر دنیا کارخانه‌های فراوانی یافت می‌شوند که در زمینه ساخت مبدل‌های حرارتی فعالیت می‌کنند. آن‌ها بر اساس نیاز مشتری خود و بر اساس استانداردهای تعیین شده به طراحی و ساخت مبدل‌های حرارتی در سایزها و گونه‌های مختلف مبادرت می‌ورزند. در زیر به طور خلاصه به بررسی مبدل‌ها و روابط کلی انتقال حرارت در آنها می‌پردازیم.

انواع مبدل های گرمایی بر حسب عملکرد

مبدل‌های گرمایی معمولاَ بر حسب آرایش جریان و نوع ساخت رده‌بندی می شوند. ساده ترین مبدل گرمایی مبدلی است که در آن سیالات گـرم و سـرد در جهت‌های یکسان یا مخالف در یک ساختـار لوله ای هم‌مرکز (tubular) حرکت می کنند.

انواع جریان در مبدل‌ها

در آرایش جریان همسو ( parallel-flow یا concurrent flow) سیالات گرم و سرد از انتهای یکسان وارد می شوند، در جهت یکسان جریان می یابند، و از انتهای یکسان خارج می شوند. در آرایش جریان ناهمسو (counter-flow) سیالات از دو سر متقابل وارد می شوند، در جهت های مخالف جریان می یابند، و از دو سر متقابل دیگر خارج می شوند. برای موازنه گرما خواهیم داشت:

Q ˙ = m ˙ h∗ ( C p) h∗ ( T h2− Th1)

Q ˙ = m ˙ c∗ ( C p) c∗ ( T c2− T c1)

Q ˙ = U ∗ A ex∗ Δ T m


Q ˙ = m ˙ h ∗ ( C p ) h ∗ ( T h 2 − T h 1 ) {\displaystyle {\dot {Q}}={\dot {m}}_{h}*(C_{p})_{h}*(T_{h2}-T_{h1})} Q ˙ = m ˙ c ∗ ( C p ) c ∗ ( T c 2 − T c 1 ) {\displaystyle {\dot {Q}}={\dot {m}}_{c}*(C_{p})_{c}*(T_{c2}-T_{c1})} Q ˙ = U ∗ A e x ∗ Δ T m {\displaystyle {\dot {Q}}=U*A_{ex}*\Delta {T_{m}}}

T0.0 یا Th1 دمای سیال گرم ورودی


Th2 یا T0.0 دمای سیال گرم خروجی


Tc1 یا T0.0 دمای سیال سرد ورودی


Tc2 یا T0.0 دمای سیال سرد خروجی


سیالات ممکن است دارای جریان عرضی ( عمود بر هم ) نیز باشند، این نوع جریان عموما در مبدل های گرمایی لوله ای پره دار بکار می رود.


یکی از انواع مهم مبدل های گرمایی دارای سطح تبادل گرمای بزرگی در حجم واحد است و به آن مبدل گرمایی فشرده می گویند. این مبدل ها دارای صفحات یا لوله های پره دار، با آرایش بسیار فشرده هستند و معمولاَ وقتی به کار می روند که حداقل یکی از سیالات گاز، و لذا دارای یک ضریب جابجایی کوچک باشد، لوله ها ممکن است تخت یا دایره‌ای باشند.

مبدلهای گرمایی با صفحات موازی ممکن است پره دار یا کنگره ای باشد و از آنها در حالت تک پاس یا چند پاس استفاده کرد. مجراهای جریان در مبدل های گرمایی فشرده معمولاَ کوچک اند و جریان در آنها معمولاَ لایه ای است . اشکال دیگری از مبدل‌های حرارتی را در شکل‌ها ملاحظه می کنید.

مبدل گرمایی با جریان همسو

در شکل توزیع دمای سیال گرم و سرد در مبدل گرمایی با جریان همسو ( مبدل tubular ) نشان داده شده است . اختلاف دمای ابتدا بزرگ است اما با افزایش x سریعاَ کاهش می یابد و به طور مجانبی به صفر نزدیک می شود. باید توجه داشت که در چنین مبدلی دمای خروجی سیال سرد هیچ وقت از دمای خروجی گرم بیشتر نمی شود. در شکل اندیس های ۱ و ۲ دو سر متقابل را در مبدل نشان می دهد از این قرارداد برای تمام انواع مبدل های گرمایی استفاده می شود.

نمودار دما در طول مبدل برای جریان همسو و ناهمسو

طبق تعریف Q ˙ = U A Δ T m

 Q ˙ = U A Δ T m {\displaystyle {\dot {Q}}=UA\Delta T_{m}} Description: {\displaystyle {\dot {Q}}=UA\Delta T_{m}}که در آن U ضریب انتقال حرارت کلی مبدل و A سطح تبادل حرارت در مبدل است.همچنین با کاربرد موازنه انرژی برای عناصر دیفرانسیلی از سیالات گرم و سرد شکل Δ T m {\displaystyle {\Delta T_{m}}} را می توان تعیین کرد البته اثبات آن در اینجا بیان نمی شود . هر عنصر دارای طول dx و مساحت سطح انتقال گرمای dA است . برای موازنه های انرژی و تحلیل پیرو آن ، فرض های زیر را در نظر می گیریم :


۱- مبدل گرمایی از اطراف خود عایق شده است ،و در این حالت تبادل گرما فقط بین سیالات گرم و سرد است .
۲- رسانش محوری در امتداد لوله ها ناچیز است.


۳- تغییرات انرژی پتانسیل و جنبشی ناچیز است .


۴- گرماهای ویژه سیالات ثابت اند .


۵- ضریب کلی انتقال گرما ثابت است.


البته گرماهای ویژه بر اثر تغییرات دما تغییر می کنند ، و ضریب کلی انتقال گرما بر اثر تغییرات خواص سیال و شرایط جریان ممکن است تغییر کند . ولی ، در بسیاری از کاربردها این تغییرات خواص قابل توجهی نیستند و می توان با مقادیر متوسط cpc ,، cph ,h و U کار کرد. برای بدست آوردن U داریم.

1/ A U pre= Σ 1 /h A + Σ R

1/ U exp= 1/ U pre+ R f

1 A U p r e = Σ 1 h A + Σ R {\displaystyle {\frac {1}{A}}U_{pre}=\Sigma {\frac {1}{hA}}+\Sigma R}


1 U e x p {\displaystyle {\frac {1}{U_{exp}}}} 1 U p r e + R f {\displaystyle {\frac {1}{U_{pre}}}+R_{f}}

R = مقاومت گرمایی دیواره لوله ها


h = ضریب انتقال حرارت سیال ( سیال گرم و سیال سرد) که از روابط تئوری و تجربی بدست می آید. بسته به این که تغییر فاز داشته باشیم یا نداشته باشیم و هندسه انتقال حرارت . روابطی برای محاسبه آن در کتابهای انتقال حرارت موجود است.


U e x p {\displaystyle U_{exp}} = U expضریب انتقال حرارت کلی برای مبدل با محاسبه تاثیر رسوبات


U p r e {\displaystyle U_{pre}} = U preضریب انتقال حرارت بر مبنای تمیز بودن(بدون رسوب) مبدل


R f {\displaystyle R_{f}} = R fمقاومت گرمایی لوله ها بر اثر رسوب


که معمولا از R ( مقاومت گرمایی لوله ها) صرف نظر میکنیم . در نهایت برای جریان همسو داریم.



Δ T m = Δ T 1 − Δ T 2 ln ⁡ ( Δ T 1 Δ T 2 ) {\displaystyle \Delta {T_{m}}={\frac {\Delta T_{1}-\Delta T_{2}}{\ln \left({\frac {\Delta T_{1}}{\Delta T_{2}}}\right)}}}

Δ T m= Δ T 1 − Δ T 2/ ln ⁡ ( Δ T 1/ Δ T 2 )

Δ T 1 = T h 1 − T c 1Δ T 1 = T h 1 − T c 1 {\displaystyle \Delta T_{1}=T_{h1}-T_{c1}}
Δ T 2 = T h 2 − T c 2 {\displaystyle \Delta T_{2}=T_{h2}-T_{c2}}

Δ T 2 = T h2− T c2

مبدل گرمایی با جریان ناهمسو

بر خلاف مبدل با جریان همسو، در مبدل با جریان ناهمسو انتقال گرما بین قسمت های گرم دو سیال در یک سر، و همچنین بین قسمت های سرد دو سیال در سر دیگر روی می دهد. به همین دلیل اختلاف دما، در طول مبدل در هیچ جا به بزرگی ناحیه ورودی مبدل با جریان همسو نیست. توجه کنید که دمای خروجی سیال سرد در اینجا می تواند بزرگ تر از دمای خروجی سیال گرم باشد.

برای مبدل با جریان ناهمسو اختلاف دما در نقاط انتهایی به صورت زیر تعریف می شود:

Δ T m = Δ T 1 − Δ T 2 /ln ⁡ ( Δ T 1/ Δ T 2 )

Δ T 1 = T h 1 − T c 2

Δ T 2 = T h 2 − T c 1                                                                                                         Δ T m = Δ T 1 − Δ T 2 ln ⁡ ( Δ T 1 Δ T 2 ) {\displaystyle \Delta {T_{m}}={\frac {\Delta T_{1}-\Delta T_{2}}{\ln \left({\frac {\Delta T_{1}}{\Delta T_{2}}}\right)}}}

Δ T 1 = T h 1 − T c 2 {\displaystyle \Delta T_{1}=T_{h1}-T_{c2}}
Δ T 2 = T h 2 − T c 1 {\displaystyle \Delta T_{2}=T_{h2}-T_{c1}}

باید دانست که برای دماهای ورودی و خروجی یکسان، اختلاف دمای میانگین لگاریتمی در جریان ناهمسو از اختلاف دمای میانگین لگاریتمی در جریان همسو بیشتر است. لذا، با فرض مقدار U یکسان، مساحت سطح لازم برای ایجاد آهنگ انتقال گرمای معین q در جریان ناهمسو کمتر از مساحت لازم در جریان همسو است.

همچنین در جریان ناهمسوTc2  T c 2 {\displaystyle T_{c2}} می تواند بیشتر Th2T h 2 {\displaystyle T_{h2}} از باشد ولی برای جریان همسو این طور نیست.
البته روشهای دیگری نیز برای تحلیل مبدل ها به کار می رود که در اینجا بیان نمی شود از جمله روش NTU و روشهای تجربی.

انواع مبدل های حرارتی بر حسب ساختمان

مبدل های حرارتی پوسته و لوله

مبدل پوسته لوله

نوع متداول دیگر مبدل گرمایی پوسته-لوله‌ای (shell & tube heat exchangers) است بر حسب تعداد پاس های پوسته و لوله، این مبدل ها انواع مختلفی دارند و ساده ترین آنها که دارای یک پاس پوسته و یک پاس لوله است در شکل نشان داده شده است. معمولاَ دیوارک هایی نصب می شوند تا با ایجاد تلاطم و ایجاد مؤلفه سرعت عرضی در جریان ضریب جابجایی سیال در سمت پوسته افزایش یابد. مبدل های گرمایی دیوارک دار معمولا با یک پاس پوسته و دو پاس لوله و دو پاس پوسته و چهار پاس لوله تولید می شوند.

مبدل پوسته لوله تک پاس با جریان همسو

مبدل پوسته لوله دو پاس با جریان ناهمسو

در مبدل های حرارتی پوسته و لوله دارای بافل (صفحات هدایت کننده جریان)، جریان سمت پوسته به صورت متقاطع با لوله ها در بین دو بافل مجاور جهت داده می شود و در حالیکه از فاصله ما بین دو بافل به فاصله بعدی منتقل می شود، موازی با لوله ها، جهت می یابد.

اهداف اصلی طراحی، در این مبدل ها در نظر گرفتن انبساط گرمایی پوسته و لوله ها، تمیز کردن آسان مجموعه، و در صورت با اهمیت نبودن سایر جنبه‌ها، کم هزینه ترین روش ساخت و تولید آنهاست.

در مبدل های پوسته و لوله با صفحه لوله های ثابت، پوسته، به صفحه لوله، جوش شده است و هیچ گونه دسترسی به خارج از دسته لوله، برای تمیزکاری وجود ندارد. این انتخاب کم هزینه و دارای انبساط گرمایی محدود است.

مبدل های پوسته و لوله با دسته لوله U شکل دارای کم هزینه ترین ساختار است، زیرا فقط به یک صفحه لوله نیاز است. سطح داخلی لوله ها به دلیل خم U شکل تند، نمی توانند با وسایل مکانیکی تمیز شود. در این مبدل‌ها تعداد زوجی از گذرهای لوله به کار می رود ولی محدودیتی از نظر انبساط گرمایی وجود ندارد.

چندین طرح ایجاد شده اند که به صفحه لوله امکان می‌دهند تا شناور باشد (یعنی بتواند با انبساط گرمایی، حرکت کند). نوعی کلاسیک از طراحی سر شناور در شکل نشان داده شده است که بیرون کشیدن دسته لوله ها را از پوسته با حداقل جداسازی قطعات، ممکن می سازد. به این نوع مبدل ها برای واحدهایی با تشکیل زیاد رسوب، نیاز می باشد. هزینه این مبدل ها زیاد است.

آرایش های مختلف جریان در سمت پوسته و سمت لوله، بسته به وظیفه گرمایی (ظرفیت گرمایی)، افت فشار، سطح فشار، تشکیل رسوب، شیوه های ساخت و هزینه بری، کنترل خوردگی و مسائل تمیز کاری، استفاده می شوند. بافل ها در مبدل های پوسته و لوله برای افزایش ضریب انتقال گرما در سمت پوسته و برای نگه داشتن لوله ها استفاده می گردند.

مزایای مبدل های پوسته و لوله را می شود به شرح زیر نام برد:

۱- در حجم کم ایجاد سطح بزرگی برای انتقال حرارت می کنند.

۲- طراحی مکانیکی خوبی دارند.

۳- روش ساخت تثبیت شده خوبی دارند.

۴- قابلیت استفاده برای دامنه وسیعی از مواد را دارند.

۵- به راحتی تمیز می شوند.

مبدل‌های حرارتی صفحه‌ای

مبدل حرارتی صفحه‌ای اساساً با توجه به سادگی نت و با توجه به نیازهای صنایع غذائی در دهه ۱۹۳۰ ابداع شد و طراحی بهینه آن در دهه ۱۹۶۰ با تکامل موثرتر هندسه صفحات، مونتاژ اجزا و مواد بهینه تر برای ساخت واشرهای مورد استفاده در این نوع مبدل‌ها کارآمدتر از گذشته مورد بازبینی قرار گرفت و موارد استفاده از آنها به تمامی صنایع راه پیدا کرد و توانسته است از رقیب خود (مبدل‌های لوله‌ای) پیشی بگیرد. به دلیل تنوع بسیار زیاد محدوده‌های طراحی این نوع مبدل‌ها که در نوع صفحات و آرایش آنها قابل بررسی است عملاً شرکت‌های سازنده آنها اطلاعات محرمانه طراحی را اعلام نمی‌کنند.

مبدل‌های صفحه‌ای واشردار تشکیل شده است از تعدادی صفحه نازک با سطح چین دار و یا موج دار که جریان سیال گرم و یا سرد را از هم جدا می‌کنند. صفحات دارای قطعاتی در گوشه‌ها هستند و به نحوی چیدمان شده‌اند که دو سیال عامل به صورت یک در میان میان صفحات جریان دارند. طراحی و واشربندی بهینه این امکان را فراهم می‌کند که مجموعه‌ای از صفحات در کنار یگدیگر تشکیل یک مبدل صفحه‌ای مناسب را بدهند. مبدل‌های حرارتی صفحه‌ای معمولاً در جریان سیالاتی با فشار پائین تر از ۲۵bar و دمای کمتر از ۲۵۰ درجه محدود می‌شوند. از آنجا که کانال‌های جریان کاملاً کوچک هستند جریان قوی گردابه‌ای و توربولانس موجب بزرگ بودن ضرایب انتقال حرارت و افت فشارها می‌گردد؛ به علاوه بزرگ بودن تنش برشی موضعی باعث کاهش تشکیل رسوب می‌شود. واشرها از نشتی سیال به بیرون از مبدل جلوگیری می‌کنند و سیال‌ها را در صفحات به شکل مورد نظر هدایت می‌نمایند. شکل جریان عموماً به نحوی انتخاب می‌شود که جریان سیال‌ها خلاف جهت یکدیگر باشند.

شمایلی از مبدل حرارتی صفحه‌ای

مبدل های صفحه ای حلزونی یا مارپیچ

صفحه ای حلزونی با پیچاندن دو صفحه بلند موازی به شکل یک حلزونی و با استفاده از مندرل و جوش دادن لبه های صفحات مجاور به صورتی که یک کانال را تشکیل دهند، شکل داده می شود. در هر یک از دو مسیر حلزونی یک جریان ثانویه ایجاد می شود که انتقال حرارت را افزایش و تشکیل رسوب را کاهش می دهد. این نوع مبدل های حرارتی بسیارفشرده هستند و طبعا گران قیمت تمام می شوند. سطح انتقال حرارت برای این مبدل ها درمحدوده ۰٫۵ تا m۲۵۰۰ و فشارکارکرد تا ۱۵ بار و دمای ۵۰۰ درجه سانتیگراد می باشد. این نوع مبدل بیشتر در کاربرد سیال لجن آلود، مایعات لزج و مایعاتی با ذرات جامد معلق شامل ذرات بزرگ و جریان دو فازی مایع – جامد استفاده می شود. چون این مبدل ها توانایی زیادی در خود تمیز کنی و کم کردن رسوب گیری دارند.

از معایب و مزایای این نوع از مبدل‌ها می توان به موارد زیر اشاره کرد:


معایب:


۱- به دلیل کوچک بودن لوله مارپیچ تعمیر و جوشکاری آنها مشکل و زمان بر است


۲- به دلیل مارپیچ بودن لوله ها تمیز کردن آنها عملا مشکل است


مزایا:


۱- راندمان بالا


۲- مونتاژ آسان


۳- مقاومت مکانیکی در مقابل انبساط و انقباض


۴- مناسب برای دبی های کم و بارهای حرارتی پایین

شمایلی از مبدل حلزونی یا مارپیچ

مبدل های حرارتی هوا خنک

کولر های هوایی، مبدل هایی هستند که در آنها سیال فرآیندی با جریان هوا خنک می‌شود. در این مبدل ها بخارات گرم درون مجموعه ای از لوله ها که به صورت افقی کنار هم قرار گرفته اند توزیع می شود. جداره خارجی لوله ها به پره مجهز شده است تا سطح انتقال حرارت بین سیال داخل لوله ها با هوای خنک افزایش یابد.

این مبدل ها از نظر شکل جریان، از نوع متقاطع می باشند که جریان هوای لازم برای خنک کردن سیال داخل لوله ها به وسیله یک فن تامین می شود . اگر این فن بالای لوله ها قرار گیرد به آن مکشی و اگر پایین لوله ها قرار گیرد به آن دمشی گویند . نوع مکشی به علت ایجاد توزیع یکنواخت جریان هوا بازدهی بیشتری دارد. در نوع مکشی اگر موتور گرداننده نیز به همراه فن در بالای لوله ها قرار گیرد به علت قرار گرفتن در معرض هوای گرم زودتر مستهلک می شود. برای رفع این مشکل می توان نیرو را با استفاده از شفت به فن انتقال داد و موتور را در محل مناسب تری قرار داد.

انتخاب مواد برای ساخت مبدل‌های حرارتی

طیف گسترده‌ای از مواد در ساخت مبدل‌های حرارتی استفاده می‌گردد. این مواد ممکن است فلزی یا غیر فلزی (مانند گرافیت، شیشه، سرامیک و پلاستیک) باشند. به طور ساده، فاکتورهای زیر را می‏‌توان در مورد انتخاب مواد برای مبدل‌های حرارتی و لوله‌ها مطرح کرد:


– سازگاری ماده با سیال‏‌های فرایند و سایر مواد تشکیل دهنده مبدل (مانند خوردگی و واکنش با موادی مانند هیدروژن)
– سهولت تولید و ساخت با استفاده از روشهای استاندارد تولید مانند ماشین‌کاری، ریخته‏‌گری، نورد و… و روش‌های جوشکاری
– تحمل شرایط عملیاتی مانند دما و فشار (مواردی مانند استحکام، استحکام خستگی، شکست ترد، سختی، خزش، مقاومت در برابر دما، و …)


– مسایل مربوط به قیمت و ایمنی از جمله قیمت ساخت، ایمنی و خسارات ناشی از شکست، هزینه‌های نگهداری و سرویس


– در دسترس بودن ماده از لحاظ منابع،


– و مسایل مربوط به اندازه تاسیسات، و مدت زمان کارایی و نگهداری و سرویس


– و…


مواد به طور معمول بر اساس تجربیات پیشین، تست‌های خوردگی، نوشته‌ها و هندبوک‌ها و پیشنهاد تولید کنندگان مواد انتخاب می‌گردند. میزان موفقیت در انتخاب مواد و پروسه ساخت، در رفتار تاسیسات در عمل، منعکس می‌گردد. برای دستیابی به ایمنی و اطمینان کافی، و کارکرد دایمی و مزایای اقتصادی، بهتر است انتخاب مواد را به صورت مرحله به مرحله انجام داده و از مرحله طراحی شروع کنیم؛ و سپس به ترتیب به سراغ ساخت و تولید، نصب و نگه‌داری برویم. در عمل یک بار، تاسیسات برای یک بازده معین باید چک گردد. مواد متداول در طراحی مبدل‌های حرارتی:


۱-چدن ۲- فولاد کربن دار ۳- آلیاژهای فولاد 4- فولاد ضد زنگ ۵- آلومینیم و آلیاژهای آن ۶- مس و آلیاژهای آن۷- نیکل ۸- تیتانیوم ۹- زیرکونیم۱۰- تانتالیوم ۱۱-گرافیت ۱۲- شیشه۱۳- تفلون ۱۴-سرامیک

رسوب در مبدل ها

رسوب‌زدائی در مبدل‌های حرارتی یکی از پرهزینه ترین مسائل در تعمیر و نگهداری مبدل‌هاست که باعث اتلاف سرمایه و همچنین زمان می شود. بطور مثال هزینه‌های ناشی از ایجاد رسوب در صنایع کشور آمریکا سالانه به ۵ میلیارد دلار می رسد که هزینه هنگفتی را بر صنایع تحمیل می‌کند. ایجاد رسوب بر روی سطوح انتقال حرارت باعث کاهش نرخ انتقال حرارت و همچنین افزایش افت فشار می‌گردد و لذا رسوب زدائی امری اجتناب ناپذیر است که باعث اتلاف زمان تولید و ایجاد هزینه فراوانی می گردد.

محاسبات انواع مبدل‌ها

اصول کلی محاسبه برای مبدل‌ها همان اصول بیان شده در قبل است یعنی یافتن اختلاف دمای لگاریتمی و ضریب کلی انتقال حرارت با استفاده از ابعاد و شرایط کاری مبدل و سیال‌های مورد استفاده و در نهایت انتخاب نوع و آرایش مبدل‌ها. در مورد انواع مبدل‌ها روابط خوبی برای محاسبات موجود است که می‌توان با مراجعه به کتاب‌ها و اطلاعات کارخانه سازنده به آنهادسترسی پیدا کرد.


از انواع دیگر مبدل‌ها می‌توان به مبدل‌های هوا هوا، مبدل‌های بلوکی، مبدلهای پره‌ای اشاره کرد.

هیدرولوژی مهندسی

فصل اول

1-1-هيدرولوژي مهندسي

هيدرولوژي  مورد نگارش در اين كتاب، از بخش هاي زير تشكيل شده است:

  1. گردش آب، خلاصه اي از هواشناسي مرتبط با هيدرولوژي  

2 – بارش

3 – تبخير

4 – رطوبت خاك و نفوذپذيري

5 – اندازه گيري دبي رودخانه – مسيل

6 – جريان هاي سطحي

7 – روان آب و سيلاب

8 – آب هاي زيرزميني

9 – استفاده از احتمالات در محاسبه حداكثر سيلاب و دوره بازگشت

10 – طراحي شبكه آب هاي سطحي

11- روند يابی سيلاب

كه در فصل اول، گردش آب و خلاصه اي از هواشناسي مرتبط با هيدرولوژي مورد بحث قرار خواهد گرفت.

1-2-گردش آب

با توجه به اهميت آب در چرخه زيستي، ميزان آب ذخيره شده در كره زمين در جدول 1-1 توضيح داده شده و سپس اساسي ترين مسئله يعني گردش آب مورد بررسي قرار گرفته است.

نرخ تبديل (سال)درصدحجم (106 كيلومترمكعب) 
30002/941370اقيانوس ها
500013/460آب هاي زيرزميني
800065/124پهنه هاي يخ و يخچال ها
7019/028/0آب هاي سطحي
10055/008/0رطوبت خاك
031/0 (11 روز)00008/00012/0رودخانه ها
027/0 (10 روز)000096/0014/0بخارموجود دراتمسفر

 

شكل 1-1: چرخه آب در طبيعت

 برف ها بيشتر در قطب هاي زمين و كوه هاي بلند جمع شده و تبديل به يخ مي شوند. چنان كه در جدول 1-1 نشان داده شده، آب يخ زده براي مدت طولاني تري باقي مي ماند. در سرزمين هاي معتدل ممكن است باران قبل از رسيدن به زمين توسط گياهان گرفته و به وسيله تعرق گياهان دوباره تبخير شود.

باراني كه به زمين مي رسد ممكن است به داخل زمين نفوذ كند و يا به شكل روان آب روي سطح زمين حركت كند. آبي كه به داخل خاك نفوذ مي كند از لايه هاي غير اشباع عبور كرده و در نهايت به سطح آب هاي زير زميني كه لايه اشباع شده هستند، مي رسد. ممكن است آب قبل از رسيدن به سطح آب هاي زير زميني توسط ريشه گياهان جذب شده و توسط تعرق آنها به اتمسفر برگردد.

روان آب هاي سطحي و آب هاي زير زميني كه داخل مسيل ها و رودخانه ها جريان پيدا مي كنند به طور موقت در درياچه ها ذخيره مي شوند و در نهايت به اقيانوس مي ريزند. گردش آب اهميت زيادی برای زندگي موجودات دارد و کل آب شيرين روي كره زمين از گردش آب توليد مي گردد.

1-3- هواشناسي در ارتباط با هيدرولوژي

علم هواشناسي بيشتر با فيزيك و رياضي در ارتباط است. ليكن هواشناسي مرتبط با هيدرولوژي شاخه اي تخصصي از هيدرولوژي است كه با دانش پايه اي هواشناسي در ارتباط است و مورد نياز هر هيدرولوژيست مي باشد. شكل 1-2 ارتباط علوم مختلف را با هيدرولوژي بيان مي كند.

شكل 1-2: بخش های مختلف هيدرولوژی و ارتباط آن با علوم مختلف

هيدرولوژيست بعضي اطلاعات مورد نياز  هواشناس را كه در ارتباط با پيش بيني وضع هوا و مطالعات مخصوص است، تأمين مي نمايد. به عنوان مثال ماكزيمم مقدار بارندگي را اندازه گيري مي كند و هواشناس ميزان باران و زمان بارش را برای هيدرولوژيست پيش بيني می نمايد.

آن قسمت از هواشناسي كه بر روي منابع آب زمين تأثير دارد و يا مطالعه پديده هايي از جـو را كه بر روي منابع آب اثر مي گذارد، هيدرومترولوژي گويند؛ و اما هيدرولوژي علمي است كه پيرامون وقوع گردش و توزيع آب در روي زمين بحث مي كند.

هواشناس با توضيح خواص اتمسفر و دورنماي اصلي تشعشع خورشيد اساس كار را براي هيدرولوژيست، برمبناي  ملاحظه فيزيك تبخير و شكل گرفتن باران، مشخص مي كند.

1-4- جو

اطراف كره زمين را جو نامند و ضخامت آن در حدود 100 كيلومتر مي باشد و از چهار لايه زير تشكيل شده است. (شكل 1-3)

  1. تروپوسفر
  2. استراتوسفر
  3. مزوسفر
  4. ترموسفر

هرچه ارتفاع از سطح كره زمين افزايش مي يابد ، دانسيته و فشار هوا سريع و پيوسته كم مي شود، اما در مورد تغييرات درجه حرارت شكل منظمي وجود ندارد و تنها به وسيله پروفيـل حرارتي مي توان لايه ها را از هم تشخيص داد. بعد از يك كاهش عمومي درجه حرارت در لايه تروپوسفر، به علت وجود لايه ازن، دما از ارتفاع 20 تا 50 كيلومتري سطح زمين افزايش پيدا مي كند. لايه ازن به دليل جذب موج كوتاه تشعشعات خورشيد، قسمتي از انرژي را به صورت انرژي حرارتي آزاد مي كند.

از نظر هيدرولوژي و براي هيدرولوژيست لايه اول يعني تروپوسفر، مهم ترين لايه است،  زيرا 75٪ وزن اتمسفر را تشكيل داده و در آن رطوبت وجود دارد. ولي براي هواشناس دو لايه استراتوسفر و مزوسفر مورد توجه و مهم است، چرا كه اين دو لايه روي لايه تروپوسفر و سطح زمين اثر مي گذارند.

شكل 1-3: ساختار اتمسفر

تروپوپاز مرز بين لايه اول و دوم است كه در شكل به صورت خط افقي نشان داده شده است، به طورمتوسط 11 كيلومتر ضخامت دارد و ضخامت آن از 8 كيلومتر در قطب تا 16 كيلومتر در استوا تغيير مي كند.

تغييرات فصلي نيز، ناشي از تغيير فشار و درجه حرارت در جو است. به طور كلي وقتي درجه حرارت سطوح و فشار، در سطح دريا بالاست، تروپوپاز تمايل دارد بيشترين ارتفاع را داشته باشد. به طور متوسط درجه حرارت زمين به سمت تروپوپاز با افزايش ارتفاع  و با سرعت 6.5C°/Km كاهش پيدا مي كند كه اين به عنوان Lapse Rate شناخته شده است. در ادامه برخی از مشخصات اتمسفر تعريف می گردد.

1-4-1- فشار جو و چگالي

فشار جو عبارت از وزن ستوني از هوا با سطح مقطع واحد از سطح اندازه گيري تا بالاي جو مي­باشد، كه برحسب ميلي بار اندازه گيري مي گردد. فشار يك بار معادل 760 ميليمتر جيوه مي باشد و فشار جو در سطح دريا معادل يك بار ( 1 bar =5 10  N/m 2 )ست و چگالي هوا عبارت است از:

r = P/RT

R = ثابت مخصوص گازها براي هواي خشك (Kj Kg-1 K-1 29/0  )

P = فشار جو

T = درجه حرارت هوا بر حسب درجه كلوين

r = چگالي هوا

1-4-2 تركيبات شيميايي جو  

هواي خشك تركيب بسيار ثابتي در سراسر اتمسفر تا سومين مرز بين لايه ها (مزوپز)  در ارتفاع 80 كيلومتري دارد. جدول1-2 درصد بيشترين عناصر اصلي و تركيبات شيميايي را  نشان مي دهد. ممکن است مقدار كمي هيدروكربن و آمونياك به طور موقت، در جو  وجود داشته باشد.  

جدول 1-2: عناصر و تركيبات جو

عناصر اصلي موجود در هوادرصد جرمي
نيتروژن51/75
اكسيژن15/23
آرگون28/1
دي اكسيدكربن و غيره06/0

1-5- بخار آب

بخار آب در هوا تابعي از درجه حرارت است و نيز سبك تر از هوا است. وقتي درجه حرارت كاهش مي يابد،ميزان بخار آب نيز كاهش مي يابد. بخار آب تنها در لايه اول جو (تروپوسفر) وجود دارد زيرا با افزايش ارتفاع، دما كاهش مي يابد و از طرفي، افزايش ارتفاع سبب دور شدن بخار آب از درياها كه منبع اصلي آب به شمار مي روند، مي شود. جدول1-3 ميزان بخار آب را با توجه به ارتفاع مشخص مي نمايد.

بخار آب داراي چگالي كمتري از هوا مي باشد. بخار آب روي سطح زمين  بر حسب درجه حرارت، در نقاط مختلف زمين، متفاوت است که ميزان آن در قطب حداقل و در استوا حداكثر مي باشد. ميزان بخار آب با فشار آن اندازه گرفته مي شود و واحد آن ميلي بار است.

جدول 1-3: ميانگين بخار آب براي عرض هاي جغرافيايي با آب و هواي معتدل

ارتفاع (كيلومتر)012345678
بخار آب (درصدحجمی)3/10/169/049/037/027/015/009/005/0

1-5-1- اشباع

عبارت است از حداكثر بخار آب ممكن كه هوا مي تواند در يك حرارت معين در خود نگه دارد. رابطه بين فشار بخار اشباع (e) و درجه حرارت هوا در شكل1-4 نشان داده شده است. در درجه حرارت های مختلف تيپ نزديك سطح زمين ، e بين 5 تا 50 ميلي بار متغير است. در هر درجه T=Ta، اشباع در فشار بخار e=ea اتفاق مي افتد.

 

شكل1-4: فشار بخار اشباع و دماي هوا

1-5-2- فوق اشباع

هواي اشباع شده امكان دارد بخاري بيشتر از حد اشباع  را در خود نگهداري كند كه به اين حالت فوق اشــباع مي گويند و اين زماني پيش مي آيد كه هوا در تماس با آب در حالت مايع كه به ذرات خيلي ريز تقسيم شده، قرار گرفته باشد (براي مثال قطرات بسيار كوچك در ابر).

در درجه حرارت های زير صفر، دو منحني فشار بخار اشباع وجود دارد، يكي نسبت به آب (ew) و ديگري نسبت به يخ (ei) (شكل1-4). در منطقه مابين منحني ها، هوا نسبت به آب غير اشباع، اما نسبت به يخ فوق اشباع است که اين يك حالت عمومي در جو مي باشد.

1-5-3- نقطه شبنم

توده اي از هواي اتمسفري را با فشار بخار ed و درجه حرارت Ta (چنانچه ميزان فشار بخار ثابت باشد) در نظر گرفته و آن را سرد كنيد تا به درجه حرارت Td برسد.  اين درجه حرارت Td (درجه حرارت محل تقاطع خط افقي با منحني اشباع) را نقطه شبنم مي گويند (شكل1-4). به عبارت ديگر نقطه شبنم درجه حرارتي است كه جرمي از هواي غير اشباع را با فشار ثابت، سرد نموده تا اشباع گردد.

1-5-4- كمبود از اشباع

تفاوت بين ed و ea را بنا به تعريف، كمبود از اشباع گويند و يابه عبارت ديگر كمبود از اشباع( ea-ed )عبارت است از مقدار بيشتري از بخار آب كه هوا مي تواند در درجه حرارت Ta قبل از آنكه اشباع شود در خود نگه دارد. ea فشار بخار اشباع و ed فشار بخار واقعی است.

1-5-5 رطوبت نسبي

عبارت از نسبت مقدار رطوبت موجود در هوا به مقدار رطوبت لازم براي هواي اشباع ، در درجه حرارت يكسان (يعني ed/ea = رطوبت نسبي) مي باشد كه به صورت درصد مشخص مي گردد. °C 30 = Ta و     °C 20 = Td باشد، آنگاه ميزان رطوبت نسبي با توجه به

mb 5/42 ea =

mb 23 ed =  

برابر با

 = رطوبت نسبي

خواهد شد.

1-5-6 -رطوبت مطلق

جرم بخار آب در واحد حجم هوا در درجه حرارت معين را رطوت مطلق مي نامند.

جرم بخار آب

rw =                   (g/m3)                                

حجم هوا

rw

در اين رابطه v  عبارت است از حجم هوا برحسب مترمكعب و mw جرم بخار آب بر حسب گرم است.

1-5-7 رطوبت مخصوص

عبارت از نسبت جرم بخار آب (mw) بر حسب گرم به جرم هوای مرطوب  بر حسب كيلوگرم در حجم داده شده است و برابر است با رطوبت مطلق(rw) بر حسب گرم بر متر مکعب به چگالي حجم مساوي هواي از غير اشباع (r) بر حسب کيلوگرم بر متر مکعب و md عبارت از جرم هواي خشك بر حسب کيلوگرم مي باشد.

 

1-6-تشعشع خورشيد

اين انرژي در زمين عبارت است از انرژي ناشي از تشعشع خورشيد كه باعث گردش آب در طبيعت مي گردد. ميزان انرژي تشعشعي خورشيد كه توسط زمين دريافت مي گردد در هر نقطه تابع عوامل زير مي باشد.

  1. بازده تابش
  2. فاصله از خورشيد
  3. طول روز
  4. بلنداي خورشيد

1-6-1-بازده تابش

خورشيد كره اي گرمازاست. لايه خارجي آن 320 كيلومتر گاز احاطه نموده است و نور از فاصله 145 ميليون كيلومتري به سطح زمين مي رسد. ميزان انتشار انرژي خورشيد در شكل1-5 مشخص شده است . فقط مقدار كمي از اين انرژي توسط زمين جذب مي گردد. نيمي از مجموع انرژي منتشرشده از خورشيد نور مرئي با طول موج هاي بين 4/0 تا 7/0ميكرومتر و بقيه اشعه ماوراء بنفش يا مادون قرمز با طول موج 25/0 تا 3 ميكرومترمي باشد. بيشترين ميزان انتشار نور در طول موج 5/0 ميكرومتر برابر با 10500 كيلووات برمترمربع مي باشد كه در محدوده اشعه مرئي است.

شكل 1-5: تشعشع خورشيد

1-6-2- فاصله از خورشيد

مسافت هر نقطه زمين از خورشيد به علت مدار خروج از مركز زمين دائما در حال تغيير مي باشد. نزديك ترين فاصله خورشيد از زمين در ماه ژانويه (دي ماه) در perihelion (سمت الشمس-نقطه الراس) و دورترين فاصله در ماه جولاي (تير ماه) در aphelion مي باشد.

1-6-3- طول روز

مجموع مقدار تشعشع در يك نقطه از سطح زمين به طول روز، و طول روز نيز به نوبه خود به فصل و عرض جغرافيايي بستگي دارد. 

مجموع تشعشع خورشيدي دريافت شده در واحد زمان روي واحد سطح زمين تحت زاويه 90 درجه و با مقدار متوسط فاصله خورشيد از زمين، تشعشع ثابت ناميده مي شود.

1-6-4- بلنداي خورشيد

بلنداي خورشيد بالاي افق داراي تاثير به سزايي روي ميزان تشعشع خورشيدي دريافت شده در هر نقطه زمين دارد. فاكتورهاي تعيين كننده بلنداي خورشيد عبارتند از عرض جغرافيايي، فصل و زمان روز.

1-7- اثرات جو زمين بر روي تشعشع خورشيد

اتمسفر اثر مشخصي بر روي تعادل انرژي زمين دارد و به عنوان پوسته اي زمين را از تأثيرات خارجي شديد حفاظت مي كند و هم چنين باعث عدم از دست رفتن سريع و مستقيم حرارت مي گردد. پس به عنوان فيلتر انرژي در دو جهت عمل مي كند. مقداري از انرژي خورشيدي كه به شكل تابش از جو عبور مي­كند ، تلف مي گردد كه به نام تقليل  معروف است.

عواملي كه باعث اتلاف انرژي خورشيد مي شوند عبارتند از:

  1. پراكندگي
  2. جذب
  3. انعكاس

1-7-1- پراكندگي

9٪ از انرژي خورشيد كه برسطح كره زمين مي تابد قبل از برخورد با زمين به فضا برمي گردد و علت آن برخورد با مولكول هاي هوا يا بخار آب است. 16 ٪ ديگر هم پراكنده شده اما با زمين برخورد مي نمايد، به خصوص طول موج هاي كوتاه كه به آسمان ظاهري آبي رنگ مي دهد.

1-7-2- جذب

15٪ از تابش خورشيدي توسط گازهاي جو مخصوصاً ازن و بخار آب و دي اكسيد كربن جذب مي شود. گازهاي مذكور طول موج هاي كوتاه كمتر از 3/0 ميكرومتر را جذب مي كنند و مقدار ناچيزي از اين تشعشع مي تواند تا شعاع پايين 40 كيلومتر نفوذ كند.

1-7-3- انعكاس

33٪ از تشعشع خورشيد از طريق ابرها و زمين به هوا منعكس مي گردد. ميزان اين انعكاس بستگي به ضريب شكست  ( r ) و سطوح انعكاسي دارد. ابرهاي سفيد و برف تازه  90٪  از تابش را منعكس مي كنند و9/0 r= است، اما در درياها، اقيانوس ها و مناطق گرم، درصد انعكاس  تقريباً صفر است و r به سمت صفر ميل مي كند. ما بين اين دو موقعيت، ضريب شكست بستگي به زبري، نوع خاك و ميزان آب درون خاك دارد. به طور مثال ضريب شكست آب هاي سطحي يك مخزن 05/ 0و علف هاي كوتاه 25/0 مي باشد.

1-8- تشعشع خالص

در نتيجه اتلاف هاي مختلف جو، فقط 43  ٪ از تابش خورشيد به سطح زمين مي رسد. امواج تابيده شده با طول موج كوتاه (43٪)، سبب گرم شدن زمين و درياها مي گردند. زمين نيز اين انرژي دريافتي را با طول موج بلند منعكس مي كند كه اين تشعشعات توسط جو جذب مي شوند (شكل1-6). سطح زمين بيش از دو برابر انرژي در دامنه مادون قرمز دريافتي از انرژي با طول موج كوتاه خورشيدي را منتشر مي كند.

شكل 1-6: تشعشع خورشيد و زمين

مقدار انرژي در دسترس در هر نقطه از زمين براي گرم نمودن لايه هاي پايين و براي تبخير آب را تشعشع خالص گويند. تشعشع خالص R ممكن است مطابق معادله پايين تعريف شود :

R=S↓ – r(S↓) + L↓- L↑

 Sعبارت از تشعشع با طول موج كوتاه و L تشعشع با طول موج بلند و r ضريب شكست مي باشد.

پيكان به سمت پايين، انرژي وارد شده به سطح زمين و پيكان به سمت بالا، انرژي خارج شده ازسطح زمين را نشان مي دهد. تشعشع با طول موج بلند از طريق ابرها به زمين مي تابد و اين تشعشع اثرات زير را در معادله تعادل انرژي به وجود مي آورد .

در هواي صاف L↑ ( 0.8 تا  0.6  (   L↓   مي باشد. پس L↑ L↓  تشعشع خالص با طول موج بلند را نشان مي دهد.

براي هواي ابري L↓≈L↑ و L↓=0L↑  است.

مهمترين تغييرات در تشعشع خالص عبارتست از تغييرات روزانه كه منابع اوليه انرژي، براي تبخير مي باشند.

درشب S=0 و L↓ خيلي كوچك و قابل اغماض است، بنابراين R≈-L↑ و به عبارتي تشعشع خالص منفي است و مقداري از انرژي حرارتي تلف مي گردد، بخصوص زماني كه هوا صاف است. در جدول1-4 مقادير متوسط S و L و N براي نقاطي از كره زمين نشان داده شده است.

جدول 1-4: مقادير متوسط تشعشع براي عرضهاي جغرافيايي منتخب (برحسب Wm-2)

فصل زمستان (ژانويه)فصل تابستان (جولاي) 
RLSRLS 
  120-  190  70  40  210  25050 درجه شمالي
70  240  310  40240  280  خط استوا
9023032050-22017030 درجه جنوبي

1-9- مكانيزم ايجاد قطره باران

تحقيقات قابل ملاحظه اي توسط فيزيك دانان ابر در مورد مراحل مختلف تبديل بخار آب موجود در هوا به قطرات باران و يا برف انجام گرفته است. تبديل بخار آب به ابر و تبديل ابر به قطرات باران يا برف مكانيزم ساده اي نيست. اين موضوع ارزش فكر كردن را دارد كه چه طور يك ميليون قطره به شعاع ده ميكرومتر معادل يك قطره كوچك باران به شعاع يك ميليمتر مي باشند. در شكل1-7 مشخصات هسته، قطرات ابر و باران نشان داده شده است.

شكل 1-7: مقايسه اندازه­ها، غلظت­ها و سرعت­هاي بارش برخي ذرات كه در فرايندهاي تراكم و ايجاد باران قرار دارند.

r = شعاع برحسب ميكرومتر،

n = تعداد در هر دسيمترمكعب (معادل 1000سانتيمترمكعب)

V = سرعت نهايي (برحسب سانتيمتر بر ثانيه)

تئوري هاي مختلفي جهت مراحل تبديل بخار آب به ابر وجود دارد كه عبارتند از :

  1. فرايند برجيرون
  2.  رشد توسط تصادم
  3. رشد توسط يكپارچگي

1-9-1- فرايند برجيرون  (اين نام گذاري به نام هواشناس معروف نروژي است)

در دماي زير صفر، هوا، نسبت به آب اشباع، اما نسبت به يخ فوق اشباع است. بنابراين بخار آب به شكل بلورهاي يخ، بر روي ذرات يخ مي چسبد و به صورت كريستال (بلور) درمي آيد. در نتيجه هوا نسبت به آب، غيراشباع شده و قطرات آب تبخير مي گردد. اين عمل آنقدر ادامه پيدا مي كند تا تمام بخار آب تبخيرشده و يا كريستال يخ آنقدر بزرگ شود كه بتواند از ميان ابر خارج گشته، آب شده و سقوط نمايد. اين مكانيزم براي ابرهايي با درجه حرارت بين 10- تا 30- درجه سانتيگراد با ذرات مايع كوچك مناسب است .

1-9-2- رشد توسط تصادم

وقتي كه درجه حرارت ابر بالاي صفر است ذرات يخ وجود ندارند و قطرات ابر با هم برخورد كرده و ادغام مي شوند. اندازه­هاي ذرات اين قطرات خيلي متغيرند كه البته بستگي به هسته اوليه آنها نيز دارد. ذرات بزرگ سقوط نموده و با سرعت زياد به قطرات كوچك تر برخورد كرده و با آنها ادغام مي شوند و به شكل قطرات باران در مي آيند.

وقتي درجه حرارت ابرها زير صفر است و ابر از يخ تشكيل شده، تصادم باعث ادغام و ايجاد دانه هاي برف مي شود. مناسب ترين ابرها در درجه حرارت صفر تا4- درجه سانتيگراد تشكيل ميشوند. اندازه دانه هاي برف با افزايش درجه حرارت ابر و ميزان آب آن كاهش مي يابد.

1-9-3- رشد توسط يكپارچگي

اين پديده زماني اتفاق مي افتد كه ابرها از مخلوطي از قطرات آب و ذرات يخ تشكيل شده باشند كه در اين حالت ضمن تماس با هم يخ مي زنند و به اين ترتيب تكه هاي تگرگ يا دانه­هاي برف، شكل مي گيرد. به محض اينكه قطرات ابر با يخ تركيب شوند يكپارچگي به آساني اتفاق مي افتد. يكپارچگي براي ابرهايي كه مناسب براي تئوري فرايند برجيرون هستند به آساني اتفاق مي افتد، به جز اينكه مقدار زياد آب، لازم است كه قطرات آب به ذرات يخ برخورد نمايند. مراحل بتديل ابر به باران در شكل 1-8 نشان داده شده است.

 

شكل1- 8 : مراحل تبديل ابر به باران

1-10- نمونه هايي از هواي توليد كننده باران

مهم ترين موضوع قابل ملاحظه در هواشناسي دانستن گردش عمومي جو با هدف پيش بيني حركات نمونه هاي فشار، همراه با باد و هوا مي باشد. براي هيدرولوژيست كافي است بتواند موقعيت هايي را مشخص نمايد كه باران به وجود مي آيد و براي مهندسين عمران درك اين مسئله كه بارندگي اثر نامطلوب براي كارگاه نداشته باشد،كافي است. توزيع متوسط و تغييرات فصلي مناطق پر فشار و كم فشار را مي توان در اطلسهاي خوب پيدا نمود.

در محلهاي پرفشار، توسعه توده هاي هواي هموژن وجود دارد. توده هاي هواي هموژن حجم عظيمي از هوا هستند كه معمولاً منطقه وسيعي به شعاع 1000 كيلومتر را مي پوشانند و تغييرات افقي كمي در درجه حرارت يا رطوبت ايجاد مي كنند. به طور كلي توده هاي هواي هموژن كه سرد و پايدار هستند مشخصات مناطق قطبي، جايي كه از آن سرچشمه گرفته اند را بيان مي كنند و هم چنين توده هايي كه گرم و غير پايدار هستند، مشخصات مناطق حاره اي خود را آشكار مي كنند. ميزان رطوبت موجود در توده ها به ميزان پوشش آنها در مناطق اقيانوسي و يا قاره اي بستگي دارد . توده هاي هواي فشرده در جدول1-5 آمده است. تفاوت در فشار جو سبب حركت توده هاي هوا  از مناطق پرفشار به مناطق كم فشار مي گردد . اين حركت و جابجايي ، با توجه به محيط هايي كه از آنها عبور مي كنند سبب ايجاد  تغييراتي در آنها مي شود .

چند نمونه از هوا كه باران توليد مي نمايد براي توضيح جزييات بيشتر انتخاب شده است.

  1. بارندگيهاي كنوكسيون Convective
  2. بارندگيهاي كوهستاني Orographic
  3. بارندگيهاي سيكلونيك يا جبهه اي Fronts

جدول 1-5: طبقه بندي توده هاي هوا

خصوصيات توده در مبدأمنطقه مبدأتوده هوا
خنك، كمي مرطوب، ناپايدار خنك، خشك، ‌پايدار بسيار سرد، خشك، پايدار   گرم و مرطوب؛ ناپايدار همراه با پديده وارونگي گرم و خشكاقيانوس ها؛ عرض جغرافيايي 50 درجه مناطق مجاور قطب شمال؛ قطب جنوب حوزه آبريز قطب شمال و مركز قطب جنوب در زمستان اقيانوس هاي زير استوايي بيابان هاي با عرض جغرافيايي كم؛ به ويژه صحراي عربستان و بيابان هاي استرالياآب هاي قطبي خشكي قطبي قطب شمال يا جنوب   آب هاي حاره اي مناطق حاره اي

1-11-1-بارندگي هاي كنوكسيون

بررسي اين نوع بارندگي معمولاً تحت تأثيرموقعيت محلي انجام مي گيرد و آن را بر روي نقشه ي جهاني نمي توان ترسيم كرد. وقتي توده ي هواي حاره اي دريايي روي منطقه اي با درجه حرارت بالا حركت مي نمايد هوا گرم شده و توسط كنوكسيون به سمت بالا حركت كرده و ابر متراكم غليظي را تشكل مي دهد كه به سمت تروپوپاز گسترش مي يابد . در شكل1-8 مراحل ايجاد اين نوع باران نشان داده شده است. بعضي اوقات ابرها به طور جدا تشكيل مي شوند اما معمولاً با هم تركيب شده و آسمان تيره مي گردد. توسعه توده هاي كنوكسيون به طور روزانه در سرتاسر سال در بيشتر قسمتهاي حاره اي ايجاد مي شود، اما هميشه توليد باران نمي كند. ابرهاي تيره ممكن است توليد شوند و وقتي هوا از حركت به سمت بالا بازايستاد مجدداً تبخير شوند. با سرعتهاي عمودي زياد هوا، مقادير زيادي رطوبت به سمت بالا حركت مي كند و به محض سرد شدن ، باران با شدت زيادي مي بارد. در شرايط خاص، توسط حركت بالا و پايين ذرات در ابر، تگرگ شكل مي يابد، در لايه بالاتر ذرات يخ مي زنند و ابعادشان با جذب رطوبت بيشتر مي شود. معمولاً رعد و برق نيز با اين نوع بارندگي همراه است كه ناشي از اثر برخورد ابرها با يكديگر است. فشار اتمسفر در زمان بارندگي نامنظم مي باشد. اين نوع بارندگي محدود به مناطق حاره اي نمي باشد و معمولاً در مناطقي كه داراي عرض جغرافيايي بالا است به خصوص در تابستان انجام مي شود. مطالعات اخير نشان داده است كه اين پديده در طول ناحيه ي جبهه اي نيز اتفاق مي افتد و به شدت بارندگي افزوده مي گردد. هر وقت نيروهاي زياد كنوكسيون روي هواي مرطوب گرم اثر كنند احتمال تشكيل باران بيشتر است و معمولاً با شدت بيشتري روي منطقه اي محدود مي بارند. (Harrold، سال 1973)

1-11-2- بارندگي­هاي كوهستاني

باران (يا برف چنانچه درجه حرارت پايين باشد) مي تواند مستقيماً از توده هواي دريايي كه از مناطق كوهستاني عبور كرده و سرد شده به وجود بيايد . اين نوع بارندگي را بارندگي كوهستاني مي نامند. باران كوهستاني اغلب در سراسر جهان ، با مشخصات ثابت محلي و در فصول مخصوص  روي تپه ها و كوهستانها، با بارشي مشابه مي بارد. وقتي هوا سرد مي شود، در نتيجه همگرايي دو توده ي هواي همگرا، باران گسترده اي ، مستقل از سطح زمين مي بارد.

شكل 1-8: مراحل ايجاد بارندگي كنوكسيون مدت زمان هرمرحله عبارتست از:(a) تقريباً 20دقيقه،(b) تقريباً 20 دقيقه، بارش شديد و احتمالاً همراه با رعد و برق،(c) 30 دقيقه تا 2 ساعت، كاهش شدت بارندگي. كل چرخه بين يك تا دو ساعت است. علامات عبارتند از: يخ * برف  . باران و تگرگ باد

1-11-3- بارندگي­هاي جبهه­اي

مرز بين دو توده ي هوا را جبهه ي هوا  گويند. اين جبهه با باندي به طول حدود 200 كيلومتر با زمين برخورد مي نمايد. مشخصه ي جبهه بستگي به تفاوت دو توده ي هوا دارد. اگر جبهه اي داراي درجه حرارتي با شيب تند باشد نتيجه آن جبهه اي قوي با بارندگي زياد است ، اما اگر تفاوت درجه حرارت كم باشد جبهه اي ضعيف با باران كم و يا حتي بدون باران به وجود مي آيد.

در شكل1-9 ابتدا نمونه هايي از ابر و هوا كه با جبهه ي هواي گرم همراه است نشان داده شده است كه هواي گرم جاي هواي سرد را مي گيرد و در قسمت بعد جبهه هواي سرد، از زير  به توده ي هواي گرم فشار مي آورد. در هر دو حالت هواي گرم، بالا برده شده و سرد مي گردد، و بخار آب متراكم به شكل ابر در آمده و سپس به باران تبديل مي شود. بارش در جبهه ي هواي گرم معمولاً طولاني و با افزايش تدريجي شدت همراه است.

در جبهه هواي سرد هر چند شدت بارندگي زياد است اما مدت زمان آن كوتاه است. به طور حتمي جبهه هاي هواي سرد از موقعيت متوسطي برخوردار مي باشند و بعضي اوقات نيزسبب بارندگي نمي شوند.

شكل 1-9: شرايط هواي جبهه اي. (a) جبهه هواي گرم. (b) جبهه هواي سرد. (c) سطح مقطع جبهه هواي گرم شامل ابري كه با صعود هواي گرم تشكيل مي شود. (d) سطح مقطع جبهه هواي سرد كه خصوصيات هوا را نشان مي دهد. (e) منظر سه بعدي جبهه هواي سرد ابري و باراني.

1-12- سيكلون نيمه جغرافيايي

هوايي كه فشار آن كاهش مي يابد اغلب سبب بارندگي مي شود. اين نمونه هوا يكي از بزرگ ترين توليدكنندگان باران در مناطق معتدل مي باشد. بيش از 60٪ باران سالانه در جزيره  انگلستان از چنين هوايي ناشي مي شود. اين نمونه هاي هوا بين ناحيه  ي جبهه اي قطب، مابين قطب و توده هاي هواي حاره اي گسترش مي يابد.

رشد دانش هواشناسي، تشخيص توده هاي هوا و تعريف جبهه ها مرهون هواشناسي نروژي ها در سال 1920 است ؛ و هم چنين محققان ديگري از كشورهاي مختلف  كه در اين رشته تحقيق داشته اند . (مانند Smebye و Petterssen در سال 1971 )

دورنماي اصلي در توسعه و عمر اين نوع هوا در شكل1-10 نشان داده شده است. اولين دياگرام ديد ، در پلان خطوط جغرافيايي هم فشار، موقعيت پيوسته اي را در جبهه ي قطبي، مابين توده هاي هواي متفاوت نشان مي دهد.

ترتيب دياگرام ها، مراحل پي در پي عمر متوسط اين نوع هوا را نشان مي دهد. انحراف كمي كه به وسيله موقعيتهاي نامنظم سطحي و يا شايد يك توزيع در سطح پايين ترايجاد مي شود (استراتوسفر) ، سبب توسعه موج كم عمق در ناحيه ي جبهه اي  مي شود. موج اوليه ممكن است در خط جبهه، با سرعت 15 تا 20 متر بر ثانيه تا 1000 كيلومتر بدون گسترش بيشتر انتقال يابد. اگر طول موج بيشتر از 500 كيلومتر باشد معمولاً دامنه موج افزايش يافته و هواي گرم با فشار، وارد توده هواي سرد مي شود و جبهه اي فعال شكل مي گيرد. در نتيجه، فشار هوا كاهش يافته و يك سلول از فشار كم در توده هواي سرد وارد گشته و به تدريج، جبهه سرد بر جبهه گرم غلبه كرده و هواي گرم مجبور به صعود شده و اين نوع هوا مسدود مي گردد.مركز كم فشار شروع به پر شدن نموده و اين هوا از بين مي رود. به محض افزايش فشار، زنجيره ي رشد به طور متوسط از اولين انحراف (آشفتگي) جبهه تا انسداد، سه تا چهار روز طول مي كشد. معمولاً باران در طول جبهه ها اتفاق مي افتد و در يك سيكلون نيمه جغرافيايي مقدار زيادي باران توسط انسداد (Occlusion) توليد مي شود بخصوص اگر سرعت عبور بوسيله افزايش اصطكاك سطح زمين كند شود.

تمام مراحل تأثيرات كوهستان همراه با افزايش باران است. وجود يك رشته كوهستان ، سبب برخورد جبهه با آن مي شود . در اين صورت عبور جبهه با تأخير انجام شده  و باعث طولاني شدن مدت زمان بارندگي مي شود. هم چنين تأخير عبور جبهه ي هواي گرم حاصل از كوهستان، ممكن است سبب سرعت بخشيدن به انسداد اين نوع هوا بشود .

در سال هاي اخير، تحقيقات قابل ملاحظه اي درباره اين نوع سيكلون نيمه جغرافيايي در انگلستان انجام شده است و هواشناسان در جهت توضيح سلولهايي كه توليد باران شديد مي نمايند و سبب سيلاب هاي جدي در حوزه هاي متوسط روستايي مي شوند ، پيشرفت هاي زيادي كرده اند. پيش بيني چنين پديده هاي هندسي مشكل است و كار تحقيقاتي بيشتري لازم دارد. (Browning و Harrold، سال 1969؛ Atkinson و Smithson، سال 1974)

شكل 1-10: چرخه ايجاد الگوي كاهش فشار هوا

1-13- باد

باد عبارت از حركت هوا است و بر تعدادي از فرايند هاي هيدرولوژي تأثيرگذار است. توسط باد رطوبت و گرما به راحتي به داخل توده اي از هوا وارد و از آن خارج مي شود. باد  باعث تسريع در تبخير آب هاي سطحي شده و هم چنين سبب ذوب شدن برف هامي شود و در توليد باران نيز مؤثر است. وارد شدن توده هاي هواي مرطوب مي تواند باعث ادامه بارندگي شود.

باد داراي سرعت و جهت است و به وسيله بادسنج  اندازه گيري مي شود. جهت باد از جايي كه شروع به وزيدن مي نمايد شروع مي شود.

يكي از فرمول هاي مورد استفاده براي محاسبه سرعت باد ، پروفيل لگاريتمي سرعت براي اهداف هواشناسي مي باشد.

 

=`v سرعت متوسط باد براي حداقل چند دقيقه در ارتفاع z بالاي سطح زمين مي ­باشد.

 k = ضريب ثابت karman كه معمولاً برابر با 4/0 است.

z0 = ارتفاع زبري  است. در اين ارتفاع سرعت باد صفر فرض مي گردد و z0 بايد كمتر از z باشد.

 V* = سرعت اصطكاكي گه بستگي به طبيعت سطح دارد

t = تنش برشي وتنش رينولد

r = دانسيته هوا

در تحقيقات هواشناسي در لايه سطحي مرزي t را معمولاً مستقل از ارتفاع در نظر گرفته مي شود. V* وابسته به جنس سطح و سرعت متوسط  (`v )است كه معمولاً مقداري بين 3 تا 12 درصد سرعت متوسط  `vرا دارد. مقادير پايين `v مربوط به سطوح صاف است. با يك فرض تقريبي در مطالعات هواشناسي v*=`v/10 است. بعضي از مقادير V*  و z0  ، با سرعت متوسط m/s 5 ، در ارتفاع 2 متر بالاي زمين ، در جدول1-6 نشان داده شده است.

جدول 1-6 : مقادير طول زبري (Z0) و سرعت اصطكاكي  (V*)براي سطوح طبيعي

سرعت اصطكاكيطول زبرينوع سطح
ft/sCm/sincm
5/0160004/0001/0بسيار صاف (سطوح لجني، يخ)
  9/0  26  4/0  1/0چمنزار با چمن حداكثر يك سانتي متر (4/0 اينچ) مرتع با علف كم پشت ، حداكثر10سانتي متر (4 اينچ)
2/13628/07/0علف پرپشت ، حداكثر 10 سانتي متر (4 اينچ)
5/145  91/03/2علف كم پشت ، حداكثر 50 سانتي متر (20 اينچ)
1/2635/39علف پرپشت ، حداكثر 50 سانتي متر (20 اينچ)

پايداري بي اثر عبارت است از مقادير سرعت اصطكاكي بر حسب سرعت متوسط 0/5متر بر ثانيه (11 مايل بر ساعت) در ارتفاع 2 متر (5/6فوت) مي­باشد.

فرمول ديگري كه در هواشناسي از آن استفاده مي شود فرمول زير است كه به نام Power-law Profile معروف است.

 = سرعت در ارتفاع Z

 = سرعت در ارتفاع Z1

k با توجه به زبري سطح و ارتباط لايه متغير است و معمولاً بين 1/0 تا 6/0 بوده و 0<z<10m و »1/7 K مي باشد. جدول 7-1 مقادير 2*Z و K را نشان مي دهد.

جدول 1-7: ميزان K براي مقادير مختلف تغيير دما

  محدوده ارتفاعسطح
وارونگيپايداربي اثرعايقفوتمتر
61/0 36/0 77/0-32/0 … … …… 25/0 27/0 18/0 22/0 35/027/0 20/0 17/0 08/0 18/0 29/025/0 16/0 14/0 09/0 15/0 19/0230-33 161-36 394-26 89-30 200-20 407-3670-10 49-11 120-8 27-9 61-6 124-11چمنزار زمين مسطح علفزار فرودگاه بيابان مجاورمنطقه جنگلي

1-14- آب قابل بارش چرخه

مجموع مقدار بخار آب، در ستوني از هوا را كه ارتفاع آن (برحسب mm) از سطح زمين شروع و تا نقطه مشخص ادامه داشته باشد ، آب قابل بارش گويند. ارزيابي اين مقدار آب قابل بارش وظيفه اصلي هواشناس مي باشد.

آب قابل بارش ، تخمين ماكزيمم مقدار باران تحت فرض غير واقعي تغليظ كل  را بيان مي كند. اگر ستوني به مقطع واحد و ضخامت كوچك dz از رطوبت هوا پر شود جرم آب واقع در ستون عبارت است از:

پس در ستوني از هوا از ارتفاع هاي Z1 به Z2 و با فشار هاي p1 و p2 مجموع جرم آب برابر خواهد شد با :

در نتيجه :

rw : رطوبت مطلق بر حسب g/m3  r : دانسيته در حجم يكسان هواي غير اشباع    

با تغيير جرم آب (mw ) به معادل ارتفاع ، روي يك سطح مقطع واحد مقدار آب قابل بارش برابر است با :

  p : بر حسب ميلي بار   q : رطوبت مخصوص بر حسب g/Kg و g=9.81 m/s2    

در عمل نمي توان از اين انتگرال استفاده نمود ؛ چون q تابعي ازp شناخته نشده است. مقدار w را مي توان از رابطه زير بدست آورد:

    `q: متوسط رطوبت مخصوص روي هر لايه     Dp : تفاوت فشار در لايه    

مثال 1-1: يك راديوسوند كه توسط بالن رها شده، جفت اندازه گيري هاي فشار و رطوبت مخصوص را مطابق جدول زير نشان داده است. مقدار آب قابل بارش در ستوني از هوا تا فشار mb 250 را محاسبه نماييد.

 g=9.81 m/s2

بزرگ‌ترین تولیدکننده شکر ایران، برداشت نیشکر را آغاز کرد

برداشت نیشکر از امروز در استان خوزستان آغاز شد، به‌طوری که طبق پیش‌بینی انجام‌شده، حدود یک میلیون تن نیشکر در خوزستان تولید خواهد شد که از این میزان 100 هزار تن شکر خام استحصال می‌شود.

شکر کرج
Various types of sugar

مدیرعامل شرکت توسعه نیشکر و صنایع جانبی در گفتگو با خبرنگار خبرگزاری کشاورزی ایران (ایانا) با اعلام این مطلب گفت: هرسال همزمان با مهرماه بزرگ‌ترین عملیات منظم، متمرکز و مکانیزه کشاورزی ایران در برداشت نیشکر از مزارع نیشکر خوزستان آغاز و تا پایان فروردین‌ماه سال آینده ادامه خواهد داشت.

نسیم صادقی افزود: امسال در شرکت توسعه نیشکر و صنایع جانبی و هفت واحد زیر مجموعه آن و در سطح 62 هزار هکتار زراعت نیشکر این شرکت مجموعاً چهار میلیون و 750 هزار تن نیشکر برداشت خواهد شد که پیش‌بینی می‌شود از این میزان نیشکر بیش از 470 هزار تن شکر تولید شود و همچون سال‌های گذشته این شرکت در رتبه بزرگ‌ترین تولید کننده شکر ایران قرار می‌گیرد.

وی خاطرنشان کرد: روش برداشت نیشکر در شرکت توسعه نیشکر مکانیزه و عمدتاً سبز بوده و با استفاده از دروگر نیشکر (هاروستر) انجام می‌شود.

مدیرعامل شرکت توسعه نیشکر و صنایع جانبی ادامه داد: شیوه آبیاری نیز در مزارع توسعه نیشکر به شیوه هیدروفلوم بوده و راندمان آبیاری در توسعه نیشکر بالای 50 در صد است در حالی که راندمان آبیاری در کشاورزی کشور بطور میانگین بین 30 تا 35 درصد است.

صادقی تصریح کرد: در مجموع پیش‌بینی می‌شود امسال در کل استان خوزستان حدود 650 هزار تن شکر در واحدهای نیشکری استان تولید شود و استان خوزستان 60 درصد تولید شکر تولیدی کشور را به خود اختصاص دهد

واحدهای نیشکری استان خوزستان شامل هفت واحد کشت و صنعت زیرمجموعه شرکت توسعه نیشکر و صنایع جانبی و کشت و صنعت کارون و هفت‌تپه هستند./

خبرنگار: فرید مرادی

A-920717-05

قیمت موصوب شکر

بخش-کشاورزی-غذا-91/434351-قیمت-مصوب-شکر-اعلام-شد

قیمت مصوب شکر اعلام شد

قیمت مصوب شکر اعلام شد

شرکت بازرگانی دولتی ایران در اطلاعیه‌ای قیمت فروش هرکیلوگرم شکر سفید درب کارخانه تصفیه‌کننده‌ شکر در مرکز کشور را با ۱۰درصد سود ۶۶هزار و ۹۰۸ریال اعلام کرد.

به گزارش اقتصادآنلاین به نقل از تسنیم، شرکت بازرگانی دولتی ایران در این اطلاعیه قیمت‌ شکر وارداتی با ارز نیمایی (خرید 15 اسفندماه 98) و جزئیات قیمتی خریدهای فعلی (دوم اردیبهشت ماه 99) و محاسبات قیمت تمام شده‌ شکر را که توسط انجمن صنایع قند و شکر ایران محاسبه شده تشریح کرد.

جزئیات محاسباتی قیمت شکر وارداتی با ارز نیمایی که در اسفندماه سال قبل وارد و اکنون در بازار شکر در حال مبادله است به این شرح است: ارزش شکر خام در بنادر کشور با قیمت 49 هزار و 993 ریال،  هزینه گمرکی ، انبارداری و بارگیری چهار هزارو 592 ریال، هزینه های‌عملیات بانکی و ثبت سفارش، مجوزهای بهداشتی، دستمزد تصفیه 6 هزار و 241 ریال، قیمت تمام شده‌ هرکیلوگرم 60 هزار و 826 ریال، قیمت فروش هرکیلوگرم شکر سفید درب کارخانه تصفیه‌کننده‌ شکر در مرکز کشور با 10 درصد سود  66 هزار و 908 ریال است.

مقدار 123 هزار تن شکر از ابتدای سال 1399 وارد کشور و  پس از ترخیص برای تصفیه به کارخانجات حمل شده است و درب کارخانجات تصفیه شکر با قیمت 6 هزار و 200 تا 6 هزار و 300 تومان عرضه می‌شود.پربیننده ترین

برآورد قیمت‌های شکر سفید حاصل از شکر خام وارداتی با ارز نیمایی در تاریخ دوم اردیبهشت 1399 با لحاظ کاهش قیمت‌های جهانی ارزش شکر خام در بنادر کشور 39 هزار و 256 ریال، هزینه‌های گمرکی، انبارداری، ترخیص و بارگیری چهار هزار و 41 ریال، هزینه‌های‌ عملیات بانکی و ثبت سفارش، مجوزهای بهداشتی، دستمزد تصفیه و ضایعات پنج هزارو 652 ریال، قیمت تمام شده‌ هرکیلوگرم درب کارخانه 48 هزار و 949 ریال، قیمت فروش هرکیلوگرم شکر سفید درب کارخانه تصفیه‌کننده‌ی شکر در مرکز کشور با 10 درصد سود 53 هزار و 844 ریال است.

طبق آمارها به دلیل کاهش قیمت‌های جهانی، قیمت خریدهای فعلی حدود 20 درصد کاهش خواهد داشت که در صورت ثبات این قیمت جهانی و انجام واردات و حمل به کارخاجات تصفیه‌کننده‌، شکر استحصالی عرضه شده به بازار، به قیمت‌های فوق خواهد بود.

لازم به ذکر است در سال 1398 شکر خام وارداتی توسط بخش خصوصی که به طور عمده  کارخانجات تولید قند و شکر بودند، با ارز 4200 تومانی وارد کشور شد و با مجوزهای اداره‌کل توزیع و فروش این شرکت و حواله‌های صادره توسط انجمن صنفی کارخانجات قند و شکر در سطح کشور با قیمت چهار هزارو 50 تومان عرضه شده است که نتیجه‌ آن ثبات بازار این کالا بود.

در حال حاضر و برای ماه مبارک رمضان از محل ذخایر شرکت بازرگانی دولتی ایران برای بخش خانوار بر اساس قیمت‌های ابلاغی سازمان حمایت از مصرف‌کنندگان و تولیدکنندگان از طریق سازمان‌های بازرگانی استان‌ها عرضه می‌شود.لینک کوتاه

 بیشتر بخوانید

بالاترین کیفیت در خاورمیانه

پیرو فرمایشات مقام معظم رهبری با تولید بالای (جهش تولید باید تغیر محسوس در زندگی مردم ایجاد کند (تولید و توزیع بالای شکر در دوران رکود اقتصادی باعث تنظیم بازار گردید)

شکوفایی شرکت تولیدی قند کرج با عنایت پروردگار و بینش مدیریت توانمند قند کرج جناب مهندس افشین معماری

با تدبیر و درایت مدیریت محترم شرکت تولیدی قند کرج جناب مهندس افشین معماری و سیاست های مدیریتی ایشان و هیئت مدیره محترم جناب آقای عبدالرضا پالیزدار و مدیریت حراست جناب آقای رضا پهلوانی و تلاشهای فراوان مدیریت بازرگانی شرکت تولیدی قند کرج جناب مهندس مسعود شیخ و توانمندی مدیر مالی جناب آقای مهندس آرش پرویزی و تلاشهای شبانه روزی سایر پرسنل توانمند باعث گردید کارخانه ای که بدلیل سو مدیریت در کابینه و کارشکنی افرادی سود جو منجر به تعطیلی و بیکاری 250 پرسنل بود را با عنایت پروردگار هم اکنون تبدیل به کارخانه ای توانمند در صنعت قند و شکر و موادغذایی تبدیل نمایند که نتیجه آن تولید روزانه 400 تن حداقل و تا 450 تن روزانه شکر مرغوب و درجه 1را که معادل با کیفیت شکر دارویی میباشد را در دوران کمیاب گشتن شکر به هموطنان ارائه نمایند

دریافت لوح سپاس جهت تولید با کیفیت ترین شکر در خاور میانه

لازم است از کلیه پرسنل شرکت تولیدی قند کرج جهت صبر و بردباری و تلاش و کوشش صادقانه خود جهت بر پا ماندن این کارخانه بسیار قدیمی تقدیر و تشکر نماییم.

ممیزی مصرف آب در کارخانه قند کرج بهوسیله فناوری پینچ جهت کاهش حجم پساب

صنعت قند ایران با حدود 110 سال از تاثیرگذارترین صنایع بر اقتصاد کشور و از پرمصرفترین صنایع از منظر مصرف آب هستند. بالا بودن میزان مصرف آب در صنعت قند و نیاز به ایجاد الگویی جهت ممیزی آب در صنایع مختلف کشور بخصوص در صنایع غذایی، اهمیت ممیزی و کاهش مصرف آب را در صنعت قند نمایان میسازد. در سالهای اخیر، روش نوین آنالیز و طراحی پینچ از اواسط دهه 1990 بهعنوان یک روش سیستماتیک برای آنالیز، طراحی و بازسازی بهینه شبکههای مصرفکننده آب تازه و تولید پساب و درنتیجه کاهش هزینهها خصوصا در صنایع فرآیندی مطرحشده است که در این مقاله به آن توجه شده است. همچنین ممیزی آب کارخانه قند کرج بر اساس دستورالعمل بینالمللی ممیزی و کاهش آلایندهها و پسماندهای صنعتی که توسط دفتر صنعت و محیطزیست برنامه محیطزیست ملل متحد ) NUEP/IEO و سازمان توسعه ملل متحد UNIDO تدوینشده ،انجام گرفته است. بر این مبنا میتوان میزان مصرف آب تازه در کارخانه قند کرج در دوران بهرهبرداری چغندر به ازای 800 تن چغندر مصرفی را از 2806 مترمکعب در روز را با به 480 مترمکعب در روز به میزان بیش از 82 درصد کاهش داد. این کاهش علاوه بر کنترل آب تازه مصرفی موجب کاهش پساب خروجی کارخانه در عملیات تصفیه فاضلاب از 1287 مترمکعب در روز به 433 ترمکعب در روز به میزان بیش از 66 درصد کاهش داد.